Klein, Felix: Über Riemann's Theorie der Algebraischen Functionen und ihrer Integrale. Leipzig, 1882.

2) Sei zweitens A rein imaginär, gleich $i\mathsf{A}$. Dann kommt unter Beibehaltung der übrigen Bezeichnungen in erster Annäherung:
$u = -\mathsf{A} \cdot \varphi + a,\qquad v = \mathsf{A} \cdot \log{r} + b.$

Die Rollen der Curven $u =$ Const., $v =$ Const. sind also geradezu vertauscht. Die Niveaucurven verlaufen jetzt nach allen Richtungen von $z = z_0$ aus, während die Strömungscurven den Unendlichkeitspunct in kleinen Kreisen umgeben. Die Flüssigkeit wirbelt auf letzteren Curven um den Punct $z = z_0$ herum. Ich will den Punct dementsprechend als einen Wirbelpunct bezeichnen. Sinn und Intensität des Wirbels werden durch $\mathsf{A}$ gemessen. Da die Geschwindigkeit

$\sqrt{ \left(\frac{\partial{u}}{\partial{x}}\right)^2 + \left(\frac{\partial{u}}{\partial{y}}\right)^2}$
in erster Annäherung gleich $\dfrac{\partial{u}}{\partial{\varphi}}$ wird, so findet die Wirbelbewegung bei positivem $\mathsf{A}$ im Sinne des Uhrzeigers, bei negativem $\mathsf{A}$ in entgegengesetztem Sinne statt. Wir mögen die Intensität des Wirbels gleich $2\mathsf{A}\pi$ setzen, sie ist dann dem Residuum des betreffenden Unendlichkeitspunctes negativ gleich.

Uebrigens können wir sagen, indem wir uns der Definition conjugirter Strömungen, wie sie im vorigen Paragraphen gegeben wurde, mit der ihr anhaftenden Unbestimmtheit erinnern: Hat eine von zwei conjugirten Strömungen bei $z = z_0$ eine Quelle von einer gewissen Ergiebigkeit, so hat die andere dort einen Wirbelpunct von gleicher oder entgegengesetzt gleicher Intensität.

Wir betrachten ferner die algebraischen Unstetigkeitspuncte. Bei ihnen ist der Verlauf der Strömung seinem allgemeinen Charakter nach davon unabhängig, ob das erste Glied der Reihenentwickelung einen reellen, imaginären oder complexen Coefficienten hat. Sei zuvörderst:
$w = \frac{A_1}{z - z_0} + C_0 + C_1(z - z_0) + \dotsb$
so wird in erster Annäherung für $z - z_0 = re^{i\varphi}$, $A_1 = \varrho e^{i\psi}$:
$w - C_0 = \frac{\varrho}{r} \bigl\{ \cos{(\psi - \varphi)} + i \sin{(\psi - \varphi)}\bigr\}$