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Ohm, Georg Simon: Die galvanische Kette. Berlin, 1827.

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der Behandlung der übrigen, in der Wirklichkeit
vorhandenen Fälle von nicht geringem Nutzen
sein.

Die elektroskopische Kraft an jeder beliebi-
gen Stelle eines solchen prismatischen Körpers
lässt sich aus der in No. 11. gefundenen Diffe-
renzialgleichung (a) herleiten. Man hat zu dem
Ende nichts weiter zu thun, als sie zu integriren
und die in das Integral eingehenden willkührli-
chen Funktionen oder Konstanten den übrigen
Bedingungen der Aufgabe gemäss zu bestimmen.
Dieses Geschäft wird aber bei unserm Gegen-
stande meistens dadurch sehr erleichtert, dass
ein oder gar zwei Glieder der Natur der Sache
nach aus der Gleichung (a) wegfallen. So sind
fast alle galvanischen Wirkungen der Art, dass
die Erscheinungen gleich nach ihrer Entstehung
bleibend und unveränderlich sind. In diesem
Falle ist daher die elektroskopische Kraft von der
Zeit unabhängig, deshalb geht die Gleichung (a)
in folgende über:
[Formel 1]

Ferner hat, worauf wir schon in No. 9. auf-

I 2

der Behandlung der übrigen, in der Wirklichkeit
vorhandenen Fälle von nicht geringem Nutzen
sein.

Die elektroskopische Kraft an jeder beliebi-
gen Stelle eines solchen prismatischen Körpers
läſst sich aus der in No. 11. gefundenen Diffe-
renzialgleichung (a) herleiten. Man hat zu dem
Ende nichts weiter zu thun, als sie zu integriren
und die in das Integral eingehenden willkührli-
chen Funktionen oder Konstanten den übrigen
Bedingungen der Aufgabe gemäſs zu bestimmen.
Dieses Geschäft wird aber bei unserm Gegen-
stande meistens dadurch sehr erleichtert, daſs
ein oder gar zwei Glieder der Natur der Sache
nach aus der Gleichung (a) wegfallen. So sind
fast alle galvanischen Wirkungen der Art, daſs
die Erscheinungen gleich nach ihrer Entstehung
bleibend und unveränderlich sind. In diesem
Falle ist daher die elektroskopische Kraft von der
Zeit unabhängig, deshalb geht die Gleichung (a)
in folgende über:
[Formel 1]

Ferner hat, worauf wir schon in No. 9. auf-

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[131/0141] der Behandlung der übrigen, in der Wirklichkeit vorhandenen Fälle von nicht geringem Nutzen sein. Die elektroskopische Kraft an jeder beliebi- gen Stelle eines solchen prismatischen Körpers läſst sich aus der in No. 11. gefundenen Diffe- renzialgleichung (a) herleiten. Man hat zu dem Ende nichts weiter zu thun, als sie zu integriren und die in das Integral eingehenden willkührli- chen Funktionen oder Konstanten den übrigen Bedingungen der Aufgabe gemäſs zu bestimmen. Dieses Geschäft wird aber bei unserm Gegen- stande meistens dadurch sehr erleichtert, daſs ein oder gar zwei Glieder der Natur der Sache nach aus der Gleichung (a) wegfallen. So sind fast alle galvanischen Wirkungen der Art, daſs die Erscheinungen gleich nach ihrer Entstehung bleibend und unveränderlich sind. In diesem Falle ist daher die elektroskopische Kraft von der Zeit unabhängig, deshalb geht die Gleichung (a) in folgende über: [FORMEL] Ferner hat, worauf wir schon in No. 9. auf- I 2

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Zitationshilfe: Ohm, Georg Simon: Die galvanische Kette. Berlin, 1827, S. 131. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/ohm_galvanische_1827/141>, abgerufen am 25.04.2024.